DU MONDE PHYSIQUE. 87 



Ces calculs, concurremment avec les rapprochements et les considérations 

 contenus dans la note ci-joinle, démontrent, je pense, autant qu'il est possible 

 de le faire en ce moment, qu'il ne faut pas désespérer d'arriver à mesurer 



Fresnel entre des corps échauffés (Fresnel, Sur la répulsion réciproque que des corps 

 écliauffés exercent les uns sur les autres à des distances sensibles, Bull. Soc. Phil., 18:23, p. 82) 

 et que Grove rappelle dans sa Corrélation des forces physiques. 



L'expérience seule permettra de décider, en opérant à divers degrés de raréfaction, si le 

 vide relatif qu'on obtient par les moyens les plus énergiques est suffisant pour empêcher 

 les éléments gazeux subsistants d'intercepter la force répulsive qui, émanant d'une surface 

 échauffée, doit agir sur une autre. 11 conviendra de tenir compte aussi, dans l'interpréta- 

 tion des faits, de l'existence possible, au sein d'un espace privé de gaz, d'un fluide plus 

 subtil que les gaz proprement dits, et formé d'atomes isolés, à la manière de l'éther de 

 Cauchy. Notre loi de la répulsion nous conduira, comme on le verra, à concevoir très 

 simplement les conditions d'existence d'un semblable fluide; ces conditions ne diffèrent 

 pas essentiellement de celles des gaz eux-mêmes. La présence de cet éther matériel 

 pourrait être vérifiée par la résistance qu'il devrait vraisemblablement opposer (quelque 

 faible que soit sa densité et quoiqu'il pénètre aussi l'espace inter-atomique des corps) au 

 mouvement d'un corps (par exemple un système de palettes en rotation) animé d'une 

 vitesse suffisante. Il est possible que des rayons lumineux rasant un tel corps en rotation 

 subiraient, par le fait des variations de densité de l'éther dans son voisinage, une déviation 

 due à la réfraction qu'on créerait ainsi d'une manière artificielle. 



Il convient de citer ici les réflexions de Berzélius (Traité de Chimie, t. I, Uu Calorique) 

 sur la force répulsive de la chaleur, et notamment son expérience de la perle de borax. 

 II est en outre digne de remarque qu'une force répulsive de quelques milligrammes, telle 

 que nous venons de la trouver, soit précisément, dans le phénomène de l'état sphéroïdal, 

 convenable pour faire équilibre au poids des gouttelettes d'eau. U serait très intéressant, à 

 cet égard, pour la détermination de /', de mesurer (par des moyens optiques) les dimensions 

 (donc, les poids) des gouttelettes et leurs distances à la surface échauffée. 



INous ferons remarquer que / pourrait être déterminé encore d'une autre manière, si l'on 

 parvenait à mettre en évidence le phénomène de la dispersion du son , c'est-à-dire la diffé- 

 rence des indices de réfraction de deux mouvements vibratoires, correspondants à deux 

 sons de hauteurs différentes. 



L'expérience de Sondhause sur la réfi-action du son [Philosoph. Magaz., t. V, 1853, 

 pp. 73-77) à travers une lentille de baudruche remplie de gaz est, je pense, la seule qui 

 ait été faite, et ce n'est qu'un essai. Le calcul pi'ouve que la différence des indices de réfrac- 

 tion des sons les plus extrêmes, dans leur passage à travers un gaz, est extrêmement faible ; 

 mais on pourrait, pour multiplier la déviation des mouvements, employer ici le principe 

 du spectroscope, et faire traverser au son une série de prismes successifs, un spectroscope 

 acoustique, renfermant le corps soumis à l'expérience. Les indices ,^e réfraction mesurés de 

 cette manière fourniraient les vitesses de propagation des sons. Or, il existe dans l'expres- 

 sion de la vitesse de propagation des vibrations longitudinales, au sein d'un fluide élastique, 

 un terme qui dépend de leur durée, c'est-à-dire, pour les vibrations acoustiques, de la 



