DU MONDE PHYSIQUE. 109 



La distribution des centres d'inertie dans les gaz et les liquides est, 

 d'après ce que nous avons vu précédemment, celle des centres de sphères 

 égales tangentes, ou le réseau tétraédrique régulier. La moindre distance a 

 des centres est l'arête du tétraèdre régulier, élément du réseau. Or, ce 

 réseau jouit de la propriété remarquable de pouvoir être également consi- 

 déré comme formé \° par quatre systèmes de plans parallèles aux faces du 

 tétraèdre régulier, les centres étant, dans cliaque plan, distants de a et 

 distribués suivant le réseau hexagonal; 2° par trois systèmes de plans 

 parallèles, à angles droits, c'est-à-dire parallèles aux faces d'un cube, les 

 centres étant, dans chaque plan, distants de a et distribués suivant le réseau 

 rectangulaire carré. 



Appelons les premiers plans, plans I, et les seconds, plans IL Les plans 

 I et II, dans lesquels les éléments sont placés à la moindre distance des 

 centres, sont des surfaces de maximum de densité; d'où l'on peut conclure 

 qu'ils sont aussi, au moins par un terme de premier ordre, plans de maxi- 

 mum d'attraction, en ce sens qu'ils réalisent les conditions les plus favorables 

 pour que, si un élément est déplacé normalement à l'un de ces plans, la 

 force qui le sollicite à s'y replacer soit la plus grande possible. 



Le fait que les surfaces renfermant le plus grand nombre possible d'élé- 

 ments, c'est-à-dire les surfaces de maximum de densité dans les gaz et les 

 liquides, sont des plans, fait découvrir la raison pour laquelle les cristaux 

 sont terminés par des faces planes. En effet, quand, par la diminution de 

 l'intensité de la force de répulsion, se forment des groupes d'éléments, 

 et que leur formation s'effectue lentement et n'est troublée par l'action 

 d'aucune force extérieure, la séparation de ces groupes les uns des autres 

 et d'avec la masse totale doit se faire, d'après ce qui précède, suivant les 

 surfaces de maximum d'attraction qui viennent d'être définies, puisque les 

 éléments sont sollicités à s'y maintenir avec le maximum d'énergie; et ces 

 surfaces sont des plans. Ceci posé, considérons d'abord le cas où les axes 

 d'attraction des éléments sont faibles, ou bien égaux en énergie et assez 

 nombreux pour que l'élément agisse sensiblement comme une masse 

 sphériqiie; la forme du cristal ne dépendra que de la distribution des centres 

 avant la formation, et il sera limité, suivant les cas (c'est-à-dire suivant 



