128 SUR LE SYSTÈME DES FORCES 



dépensé, ou à la force vive disparue; on en a conclu tout d'abord que la 

 chaleur n'est pas autre chose que de la force vive. Celle conclusion parait se 

 légitimer par le fait que, dans la mécanique extérieure des corps, on voit un 

 corps perdre parfois sa force vive en la cédant à un autre; d'uu autre côté, 

 il ne saurait être douteux que, lorsque les éléments matériels d'un corps sont 

 sollicités par la force vive d'une masse qui vient les rencontrer, ils se mettent 

 en mouvement et qu'ainsi ils acquièrent de la force vive au moment même 

 où le corps est dit s'échauffer. 



Cependant, en y regardant de près, on constate que l'identification de la 

 chaleur et de la force vive est une pure hypothèse, nullement nécessaire et 

 qui soulève de graves objections. C'est ce qu'on a vu au sujet de la théorie 

 cinétique. 



Nous renverrons donc à la discussion à laquelle celte théorie a donné lieu. 

 Mais nous signalerons, quant à l'idée même de l'identification dont il s'agit, 

 le sens très spécial dans lequel, en tout état de cause, il faudrait la prendre. 

 Cette hypothèse est obligée de n'assimiler la chaleur qu'à la force vive d'un 

 mode spécial de mouvement, et elle ne prétend pas dire que les deux réalités 

 physiques chaleur et force vive soient identiques en nature. 



La force vive d'un boulet de canon, par exemple, n'est pas de la chaleur 

 et n'intervient pour rien dans la température de ce boulet. 



Tout au contraire, la force vive d'un atome gazeux en mouvement recti- 

 ligne constitue sa quantité de chaleur et mesure sa température. 



En même temps, personne n'admettra qu'en donnant à un corps gazeux 

 une vitesse suffisamment grande, dans un sens donné, une partie de ce corps 

 sera réduite au zéro absolu. 



Il faut faire des restrictions ou distinctions analogues quand on dit que 

 tout travail restitué ou toute force vive détruite produit de la chaleur. Quand 

 un corps pesant est lancé de bas en haut, sa force vive est détruite par le 

 travail de la pesanteur; il n'y a nulle variation de quantité de chaleur; 

 de même, un corps qui tombe librement ne s'échauffe pas; il y a équi- 

 valence continuelle entre le travail et la force vive. Il en est de même dans 

 le système d'autant de masses qu'on voudra, soumises à leurs attractions 

 réciproques; tant qu'elles ne se rencontrent pas, la mécanique rationnelle 



