DU MONDE PHYSIQUE. . 131 



73. Pour conserver à la question la plus grande généralité, faisons 

 d'abord abstraction de la loi spéciale de variation de la force répulsive en 

 fonction de la distance, et considérons seulement cette force, émanée d'un 

 atome, comme proportionnelle à la température absolue et à une fonc- 

 tion y ((î) de la distance â au centre de l'atome. En la mesurant toujours, 

 d'ailleurs, par la pression P qui en résulte sur une unité de surface sphérique, 

 normale à la direction de â, on aura 



(26) P = Tp((?). 



D'après ce qui vient d'être établi relativement à la proportionnalité entre 

 les variations rfQ de la quantité de chaleur de l'atome et le travail de la force 

 de répulsion qui en émane, on aura aussi, en désignant par rfW le travail 

 élémentaire de cette force et par E l'équivalent mécanique de la chaleur, 



(27) rfQ=_i.dW; 



£ 



cTW sera donné par (26), en fonction de S. 



Il reste à connaître la relation qui existe entre Q et T, c'est-à-dire entre la 

 quantité de chaleur et la température de l'atome. Or, nous avons déjà reconnu 

 que cette relation esl, pour chaque atome, celle delà proportionnalité. 



C'est ce qu'on peut d'ailleurs conclure, par simple induction, d'abord du 

 fait que cette proportionnalité entre la quantité de chaleur et la température 

 existe (en passant par la notion du calorique spécifique absolu) pour un sys- 

 tème matériel quelconque, et ensuite de ce qu'un tel système n'est, en défi- 

 nitive, qu'une somme d'atomes. 



On a donc la relation 



(28) Q = KT, 



K étant un coefficient de proportionnalité qui dépend de la nature (l'étendue 

 de la surface) de l'atome. 



Les trois relations (26), (27), (28) entre P, tJ, Q et T permettent d'éliminer 

 deux de ces variables et de trouver des relations entre les deux autres. 

 Elles renferment donc toute la théorie de la chaleur. 



