DU MONDE PHYSIQUE. 139 



d'un sysième quelconque mais déterminé d'atomes, et la température 

 absolue, le coefficient de proportionnalité dépendant de l'atome ou du système 

 d'atomes donnés ; 



2" La proportionnalité entre la variation négative ou positive de la 

 quantité de chaleur d'un atome donné, ou d'un système d'atomes donnés, et 

 le travail élémentaire total, positif ou négatif, des forces répulsives qui en 

 émanent. Ce dernier principe est ce qu'on appelle la « première proposi- 

 tion » de la théorie (*). 



80. Le vrai sens de la « seconde proposition » qui, dans l'ordre rationnel, 

 ne peut nullement, disons-nous, être mise sur le même rang que la « pre- 

 mière », laquelle est un véritable principe et non une conséquence de prin- 

 cipes déjà connus, est contenu dans le lemme suivant, que je vais présenter 

 avant de démontrer la proposition elle-même. 



Lemme. 



I. — a. Soit (mm' m") un système S de points mm'm" ..., exerçant 

 les uns sur les autres des forces fonctions de leurs dislances, forces que nous 

 supposons ici répulsives; désignons généralement ces forces par /". Les 

 distances de tous les points entre eux étant données, le sysième S est 

 géométriquement déterminé. 



Supposons que les positions des points varient, et soient S,, S.^ deux états, 

 initial et final, du système S. 



A cette variation du système correspondra un travail total des forces, 

 que nous désignons par V. Si le système S repasse ensuite de S^ à S,, c'est- 

 à-dire revient dans son premier état, le travail correspondant des forces f 

 sera — V, et le travail résultant final sera 



iV=v — v = o. 



(•) Les deux principes, 1» et 2», devraient porter les noms de première et seconde propo- 

 sition de la théorie de la chaleur; ainsi qu'on va le voir, ce qu'on est convenu d'appeler 

 la « seconde proposition » est une combinaison complexe des deux propositions vérita- 

 blement fondamentales. 



