iU SUR LE SYSTÈME DES FORCES 



dont les atomes différents sont d'ailleurs mêlés ou combinés comme on 

 voudra. 



Supposons ce système à la température T^; comme nous l'avons vu, 

 l'intensité de la force répulsive qui émane de chaque atome est proportion- 

 nelle à Ty. Si nous augmentons la quantité de chaleur du système, T^, tendra, 

 en chaque instant, à croître proportionnellement à l'accroissement de cette 

 quantité de chaleur totale; mais en même temps il en résultera un travail 

 élémentaire de la force répulsive, et par conséquent une dépense de chaleur. 

 On conçoit donc la possibilité de communiquer de la chaleur au système 

 pendant qu'il travaille, de manière à maintenir To constant. Si Qo est 

 la quantité totale de chaleur ainsi communiquée, il aura été dépensé par 

 la force répulsive un travail Fn = EQ^, E étant l'équivalent mécanique de la 

 chaleur, en même temps que le système aura passé de l'état S, à l'état S^. 



Si, S., ne variant pas, on enlève maintenant de la chaleur au système, 

 jusqu'à ce que la température devienne T, < To, puis que le corps repasse 

 de S, à S, , en étant maintenu à la température T, , l'intensité de la répulsion 

 aura diminué, dans chaque état intermédiaire du système, dans le rap- 

 port / = — ; donc le travail négatif de la répulsion sera, dans ce passage 

 de Sa à S,, égal à 



F, = iF, = jFo. 



1 



Mais la quantité de chaleur ainsi restituée, Q, , est donnée par la relation 



F. = EQ,; 



donc, dans ce cas, 



Q. T, 



<"' o--i^-' 



et l'on n'aura ensuite, pour ramener le système à sa température initiale To, 

 qu'à lui communiquer, l'état S, ne variant pas, une quantité de chaleur égale 

 à celle qui avait servi à abaisser sa température de To à T, , dans l'état Sj. 



A chaque cycle de ces quatre opérations qui remettent tout dans l'état 

 initial, savoir : 



1° Communication de la quantité de chaleur Qo à la température 

 constante T^; 



