DU MONDE PHYSIQUE. 147 



par la force répulsive qui agit, à température variable, de Sj « Sg ou de 

 S4 à S, , suivant une autre fonction déterminée de la distance, le travail F, 

 sera égal au travail F,, multiplié par le rapport i = ^ des intensités des 

 forces qui agissent respectivement de S3 d S, et de S, à S.,. On aura ~ = y^- 

 On aura donc aussi, entre les quantités de chaleur Qo et Q,, Tune dépensée, 

 Qo, et l'autre restituée, Q,, la relation 



Q. T, 



(«°) q: = t;^ 



relation qui est identique à la relation (48) qui convenait au premier cas, 

 celui où rabaissement de la température et son élévation, égaux en valeur 

 absolue à ïo — T,, avaient été obtenus par simple soustraction de chaleur, 

 sans changement des élats géométriques S- et S^ du système. 



La « seconde proposition » est exprimée par Péquation (SO). il ne reste 

 donc plus, pour la démontrer, qu'à démontrer l'existence de la condition 



(43) v|;'=i(wr;); 



elle signifie que \%' est une fonction déterminée de W^', indépendante de S' 



et S". 



Or, on a évidemment, en désignant par rfV, rfW les variations de V et W 

 dans le passage d'un état S' du système à l'état infiniment voisin S", par 

 T' la température à laquelle s'effectue le travail élémentaire f/V, et par T 

 celle à laquelle s'etîectue rfW, 



(51) dW=^dV; 



car les forces dont la somme des travaux élémentaires constitue le travail 

 f/W (de S' à S" infiniment rapprochés) sont, chacune à chacune, aux forces 

 dont la somme des travaux élémentaires constitue le travail dW, comme T 

 est à T'; entre les mêmes limites géométriques infiniment rapprochées 

 S', S", les travaux élémentaires sont entre eux comme les forces elles-mêmes. 

 On a de plus, en appelant K', K.", K.'" ... les chaleurs spécifiques absolues 



