148 SUR LE SYSTEME DES FORCES 



des différents atomes du système, dont toutes les parties subissent simultané- 

 ment la même variation de température clT, 



K'rfT + K"dT 4- K"rfT +... = — rfW; 



OU bien, en posant K' + K" + • = K, 



ek' 



et, par conséquent, si T' est la valeur de T qui correspond à l'état S', T 

 correspondant à S, 



T = T' ^> — =1 



EK T' EK.T 



Si donc on intèa;re l'expression '^' entre deux états S', S", on aura, en 

 vertu de (51), t- 



m) — î- = I — e ëSt', 



ce qui démontre bien que Wy est une fonction de \%', indépendante des 

 limites S', S" (*\ et c'est là ce qu'il fallait établir. 



En remplaçant maintenant S' par S.^, S" par S3, T' par Tq, on aura 



= I — e EKT„ ; 



EKT„ 



(*) On peut remarquer en passant que W ne peut être égal à EKT', c'est-à-dire équiva- 

 lent à la quantité totale de chaleur du système, ou encore que ce système ne peut descendre 

 au /.éro a])solu que pour ane disgrégation {S', S") correspondante à un travail infini V; 

 ce qui, pour la loi de la répulsion inverse de la différence entre le volume et le covolume, 

 équivaut à une disgrégation infinie. C'est ce que montre aussi l'expression de T donnée par 



T(/V 

 rfT = 



EKT' 



c'est-à-dire 



T==TV"'tTfr 



