DU MONDE PHYSIQUE. 149 



et de même, en remplaçant S' par S, , S" par S4 et T' encore par T^, 



Donc, puisque 



on a 



=1 — e tKT„ 



EKT„ 





et, par conséquent, 



Vh = V$' — V^ -= V^' — V*. = V^' 



S, Sj >, s, >j >| 



D'où il résuite, comme on l'a vu, que l'on a 



F, : F„ = Vt'T, : Vl^l\ = T. : T„ 



et 



(30) ^= 'i^. 



Qo T„ 



le travail résultant définitif étant égal à 



ï,= EQ„(1-^ 



83. Tel est le sens de la « seconde proposition», dont l'énoncé peut être 

 mis sous la forme suivante : 



« Ayant à sa disposition une quantité de chaleur Q„ et un corps ou, en 

 » général, un système d'atomes S à la température T,, , on peut, en 

 » communiquant Qo à S, faire effectuer aux forces répulsives de S, main- 

 » tenu conslamment à la température T(,, un travail positif Fo équivalent à 

 » Qu. Mais il est impossible de ramener ensuite S à son élat initial (pour 

 ») transformer plus tard de la même manière une nouvelle quantité de cha- 

 » leur Qo en travail) sans que le travail négatif des forces répulsives restitue 

 » une certaine quantité de chaleur Q,. Le travail définilif, au moment du 

 » retour à l'étal initial, sera d'autant plus grand que la quantité restituée Q, sera 



