150 SUR LE SYSTÈME DES FORCES 



» moindre. Q, dépend de la valeur absolue du travail négatif des forces, c'est- 

 » à-dire de leur intensité, ou, en d'autres termes, de la température. De là, la 

 » nécessité d'un abaissement de celle-ci avant le retour à l'état initial. Soit 

 » Tq — T, une cbute de température déterminée, cboisie arbitrairement et 

 » qu'on pourra obtenir par un travail positif des forces répulsives de S. Le 

 » retour à la température initiale To exigera plus tard un travail négatif 

 » égal. Il y aura donc une phase déterminée du cycle, correspondante à 

 » use certaine série d'états géométriques de S, pendant laquelle les forces 

 » répulsives effectueront un travail négatif, à la température constante 

 •> T, < To, à la condition d'enlever progressivement au système S, pendant 

 » cette phase du cycle, la chaleur Q, ainsi restituée. Or, cette quantité sera 

 » toujours, pour une infinité de systèmes différents S, à la quantité d'abord 

 » disponible comme T, est à T», c'est-à-dire que l'on aura Q, : Q^ = T, : To; 

 » et, quand le système sera revenu dans son état initial, il n'aura été 

 » possible de transformer en travail définitif qu'une fraction 1 — ^ de la 

 » chaleur disponible Qo. » 



On exprime tout cela d'une manière abrégée en disant : Ayant %me 

 quantité de chaleur disponible Qo et une différence de température To — T,, 

 le travail définitif que l'on pourra produire à l'aide de Qu sera E (Qo — Q,), 

 Q, étant une quantité de chaleur restituée, non transformée en travail et 

 déterminée par la relation 



Qo To' 



To étant la température à laquelle se fait la dépense Qo et T, celle à laquelle 

 se fait la restitution Q,. 



On a vu dans la démonstration qu'il est inutile de s'occuper de la nature 

 spéciale des forces différentes de la force répulsive (telles, par exemple, 

 l'attraction moléculaire ou les forces extérieures au système) qui interviennent 

 avec elle dans les déformations du système. Le travail définitif est celui 

 de la force répulsive lorsque le système revient exactement à son état 

 primitif, c'est-à-dire lorsque, pour la même température, les trois coordon- 

 nées du centre de chaque atome reprennent leurs valeurs initiales; ce travail 



I 



