1S8 SUR LE SYSTÈME DES FORCES 



la force répulsive; elle s'est présentée sous la forme d'une fonction de deux 

 variables, la distance et la température. Nous avons ensuite abordé la 

 considération d'une nouvelle espèce de grandeur : la quantité de chaleur; 

 elle nous a conduits à reconnaître que la première des deux propositions 

 fondamenlales de la théorie mécanique de la chaleur n'est que l'expression 

 d'une propriété particulière de la force répulsive, et que la « seconde 

 proposiiion » est une conséquence de la première et de la proportionnalité 

 entre la quantité de chaleur et la température. 



L'étude tout entière de la chaleur esl donc renfermée dans l'étude de la 

 force répulsive. 



La substance calorique, la chaleur, existe à la surface des atomes; c'est 

 d'elle que la force répulsive émane ; cette substance varie elle-même en 

 quantité avec le travail effectué par la force répulsive qui constitue son mode 

 d'activité. C'est donc une substance qui se dépense en agissant. 



L'attraction newlonienne, activité de la substance-matière, s'exerce au 

 contraire sans que la substance matérielle subisse de variation en quantité. 

 Elle reste immuable (du moins dans les limites de l'expérience). 



Enfin, l'attraction moléculaire, ou mieux l'attraction atomique, est une 

 force de surface, mais qui provient médiatemenl de la masse des atomes. 



L'idée qu'on peut rationnellement s'en former, c'est qu'elle constitue une 

 modification produite par l'attraction newlonienne des atomes dans le milieu 

 interalomique, milieu qui se présente comme le siège de la répulsion, puisque 

 cette répulsion agit contre la surface des atomes et émane de leurs sur- 

 faces, non de leurs masses. 



L'attraction moléculaire est donc, d'après cela, un effet dérivé résultant 

 de la coexistence des deux principes fondamentaux de l'attraction univer- 

 selle et de la répulsion universelle, l'une émanant du volume des atomes et 

 agissant en raison inverse du carré de la dislance, l'autre émanant de leur 

 surface et agissant en raison inverse du cube de la dislance (*}. 



Il nous faut maintenant aborder les autres grandes classes de faits du 



(*) La loi étant celle de l'inverse d'un volume et la loi du cube ayant rigoureusement lieu 

 pour un atome de dimensions infiniment petites. 



