DU MONDE PHYSIQUE. 229 



et elle a pour intégrale 



, fsinfc, -»- c[l) 8(sin(c -t- c, -t- (c ■+■ c\)l] sinfc — f, -h (c' — c',)t)] 



p^[sin{c,+ c',l) sin(2c + c, -t- (2c' -+- c;)t) sin(2c — c, -*-(-2c' — clx)) "l 



~ 2( ïcï^ 4(27^7;)* "^ 4 (2c' — cl)' ) "*" ' J' 



avec les relations 



Ci^C + li 



fj = c' + A; 



8 8 



H r: s>n (2c + c,) ; — siii( 2c — c,) 



(2c' -t- c',f ^ ' (2c' — c\f " 



4 2 ,2 



cosf, H cos(c + c ) H cos(c — c,) 



_ fj c' -t- e, c — c, 



£' £' 



8 8 



-p cos(2c + c) ; ;-cos(2c — c,) 



2c' + c'i ' 2c' 



On voit par ces expressions successives, qu'il serait aisé, mais inutile, 

 d'élendre plus loin, que le mouvement de m se compose d'un mouvement 

 moyen uniforme et d'un mouvement varié périodique. Ainsi, abstraction 

 faite des écarts périodiques, le déplacement uniforme du point matériel 

 subsiste aussi bien avec les forces périodiques que dans le cas où ces forces 

 n'existent pas. La vitesse de ce mouvement seule varie. Elle est successi- 

 vement représentée, dans les approximations précédentes, par les constantes 

 c' c\ câ .. ., et, pour des conditions initiales de mouvement données, l'existence 

 des forces périodiques la rend tantôt plus grande, tantôt moindre que ce 

 qu'elle serait si ces forces n'existaient pas. 



Si au point matériel unique m on substitue un système rectiligne de 

 points î?j m' m" ... solidaires entre eux, et ayant pourcoordonnéesxa^'a;" ..., 

 on aura pour équation du mouvement, en prenant pour unité la masse totale 

 du système, 



— — = fc(smx -+- sinx -t- sinx -\ — ). 



