DU MONDE PHYSIQ[IE. 25i 



En admettant la proportionnalité entre celte intensité induite et la force 

 inductrice, le coelticient de proportionnalité (coefficient d'induction) sera 

 positif ou négatif. 



Ceci posé, supposons qu'un corps A, dont le coefficient d'induction est K, 

 soit plongé dans un milieu B dont le coefficient d'induction est K', et que 

 l'ensemble AB soit placé dans un champ magnétique donné. 



A et B deviendront des aimants; mais, d'après ce qui a été rappelé, les sur- 

 faces de A et B, c'est-à-dire leur surface de contact, sera seule effectivement 

 agissante. La densité magnélique superficielle de cette surface est en chaque 

 point proportionnelle à la différence des coefficients d'induction K — K', et 

 s'annule avec cette différence. Il en résulte que si la surface est considérée 

 comme appartenant au corps A, celui-ci, tout en ayant un coefficient 

 d'induction K positif, c'est-à-dire tout en étant paramagnétique, se conduira 

 comme un diamagnétique, si B est paramagnétique et que K' soit plus grand 

 que R. 



On pourrait donc supposer que le coefficient R est positif pour tous 

 les corps et que la polarité diamagnétique n'est qu'apparente. Mais, 

 comme le diamagnétisme se manifeste dans des corps plongés dans le 

 vide, il faut considérer alors le vide (l'élher) lui-même comme parama- 

 gnétique. 



Dans notre ordre d'idées, cette dernière supposition n'a pas de place dès 

 qu'on regarde les éléments d'éther comme de simples atomes; de plus, nous 

 verrons bientôt que la seule conséquence mécaniipie vraisemblable de l'action 

 d'un champ magnétique sur l'éther est de le rendre diamagnétique. Tout 

 concourt donc, dans notre ordre d'idées, à faire regarder la polarité diama- 

 gnélique comme réelle, conformément d'ailleurs à l'opinion la plus générale- 

 ment admise. 



Il est certainement remarquable que nos principes antérieurs renferment 

 à la fois une conséquence mécanique qui explique cette dernière polarité, 

 et une autre qui rend compte de l'indéfectibililé de la polarité magnélique 

 permanente. Toute la théorie du magnétisme et du diamagnétisme paraît 

 constituer une combinaison de la théorie de la rotation des corps avec celle 

 de l'électro-dynamique; c'est le problème général de l'action des forces 



