DU MONDE PHYSIQUE. 273 



pression, el qui reposent sur les propriétés fondamentales de l'espace (*). 

 On en déduit, comme cela est connu, que les pressions sont distribuées, 

 autour d'un point quelconque, suivant la loi de l'ellipsoïde d'élasticité, 

 ellipsoïde qui peut être ou une sphère, ou un ellipsoïde de révolution, ou 

 enfin un ellipsoïde à trois axes inégaux. 



La question de savoir dans quels corps l'ellipsoïde aura respectivement 

 les trois espèces de formes précédentes dépend de celle de la constitution 

 moléculaire des corps. Il est clair que si la distribution des centres est la 

 même en tous sens, c'est-à-dire si les molécules ne présentent aucun axe 

 d'action prédominant (ou bien, comme cela arrive dans les corps non cris- 

 tallisés, lorsque les axes qui pourraient être prédominants sont irrégulière- 

 ment distribués en direction, en passant d'une molécule à une autre), 

 l'ellipsoïde sera une sphère, les deux autres cas étant éliminés d'eux-mêmes. 

 C'est ce qui doit arriver et c'est ce qui arrive en effet dans les cristaux du 

 système cubique, dont, nous l'avons vu, la forme ne dépend nullement de 

 la forme même des molécules, mais bien de la distribution initiale des 

 centres avant la formation. 



Dans les cristaux des deux systèmes suivants, à un axe, l'ellipsoïde ne 

 peut être ni sphérique, ni à trois axes inégaux; ce sera l'ellipsoïde de 

 révolution, dont l'axe coïncide avec l'axe du cristal ; enfin, aux cristaux des 

 trois derniers systèmes, soit rectangulaires, soit obliques, ne peut évidem- 

 ment convenir que l'ellipsoïde à trois axes inégaux. Les phénomènes optiques 

 mettent admirablement en évidence, en effet, l'existence de ces trois espèces 

 d'ellipsoïdes et prouvent que la densité moyenne de l'éther d'un corps 

 dépend, dans son terme principal, des trois pressions suivant les trois axes. 



Approximativement, on peut donc dire que cette densité est la même en 

 tous sens, c'est-à-dire suivant une direction quelconque autour d'un point, 

 dans un cristal du système cubique; elle varie suivant la loi de l'ellipsoïde 

 de révolution dans les deux systèmes à un axe, suivant celle de l'ellipsoïde 



(*) Un fait analogue se manifeste en mécanique céleste. (Voyez Théorèmes de mécanique 

 céleste indépendants de la loi de l'attraction, Ann. de l'Observ. royal de Bruxelles, t. Vil, 

 nouvelle série.) 



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