284 SUR LE SYSTEME DES FORCES 



atome se meuve normalement au rayon qui coïncide avec la direction d'une 

 ligne de force d'un champ magnétique. Si l'on imagine un observateur en 

 mouvement avec l'atome, parcouru des pieds à la tête par la direction de 

 sa vitesse, et regardant dans la direction de la ligne de force, l'électricité 

 positive de l'atome se déplacera dans l'atome vers la gauche de cet obser- 

 vateur, l'électricité négative vers sa droite; les deux masses électriques 

 égales ainsi déplacées sont telles, que leur attraction électrostatique égale la 

 force électro-magnétique qui tend à les séparer. Mais la force, normale à la 

 trajectoire recliligne de l'atome, qui résultera de l'action du champ sur les 

 électricités égales séparées et en mouvement avec l'atome, aura une intensité 

 nulle. Il n'en pourra résulter aucune déviation du plan de polarisation. 



165. Il en sera différemment si l'atome d'éther contient des masses 

 électriques de signes contraires et inégales, c'est-à-dire s'il est électrisé. S'il 

 est électrisé positivement, tout en oscillant rectilignement autour de sa 

 position d'équilibre stable, il sera sollicité par une force normale en chaque 

 instant à sa trajectoire et dirigée vers la gauche de l'observateur, que 

 traverse des pieds à la tête la direction de sa vitesse. Si sa charge est 

 négative, au contraire, il sera sollicité par une force normale à sa trajectoire 

 et dirigée vers la droite de ce même observateur. 



En transportant alors au cas de l'atome d'éther le même calcul qui a été 

 fait pour les atomes des corps ordinaires au sujet du diamagnétisme, on 

 conclura que le plan de la trajectoire rectiligne tourne, si l'atome est positif, 

 en sens inverse du courant circulaire fictif du champ (ce courant, tracé dans 

 un plan normal à la ligne de force, tourne de gauche à droite pour l'œil 

 placé sur cette ligne et qui regarde dans la direction de celte ligne), et, si 

 l'atome est négatif, dans le sens de ce courant iiclif. La rotation du plan de 

 polarisation de la lumière par le magnétisme ne serait donc autre chose, 

 d'après cela, que le diamagnélisme de l'éthei'. Cette considération, basée sur 

 le seul examen du mouvement d'un atome isolé, n'a néanmoins jusqu'ici, 

 pour l'explication des faits, qu'une valeur qualitative. Elle ne rend pas 

 compte de la loi qui lie la grandeur de la déviation du plan de polarisation 

 à la longueur de l'ondulation éthérée, loi à laquelle nous arriverons plus loin 



