â88 SIR LE SYSTEME DES FORCES 



Même sans négliger les actions différentielles, électrostatiques et électro- 

 dynamiques auxquelles cette séparation peut donner lieu entre les atomes 

 d'éther vibrant du rayon lumineux, on ne voit aucune raison pour que le 

 rayon du cercle soit alors, sous l'action du champ, différent dans le cas de 

 la coïncidence des directions du rayon et de la ligne de force, et dans le cas 

 de l'opposition de ces directions. On ne voit donc pas de raison pour que 

 la durée de la vibration circulaire et la vitesse de propagation du mouvement 

 vibratoire soient différentes suivant ces cas. 



Il en est différemment si l'atome d'éther est électrisé. Supposons-le, pour 

 fixer les idées, électrisé positivement. Il sera alors sollicité par une force, 

 dirigée du centre vers la circonférence du cercle qu'il décrit si le rayon 

 coïncide en direction avec la ligne de force, de la circonférence vers le 

 centre dans le cas contraire. Cette force est proportionnelle à la vitesse 

 linéaire v de l'atome sur le cercle; elle a donc pour expression ± kv, k étant 

 un coefficient constant de proportionnalité et le signe -t- indiquant que la 

 force est centrifuge. La force qui sollicite l'atome vers sa position d'équilibre, 

 c'est-à-dire vers le centre du cercle, en vertu de l'élasticité de l'éther, est 

 d'ailleurs, pour des déplacements infiniment petits, proportionnelle au rayon 

 du cercle; son expression est donc de la forme k'p, k' étant un coefficient 

 de proportionnalité et p le rayon du cercle; enfin, ^ étant la masse de 

 l'atome, la force centrifuge due au mouvement circulaire sera — . On aura 

 donc, pour déterminer p, l'équation 



al." 



k'p == — ± kv 



P 



D'ailleurs, v^, cl p^ étant les valeurs de y et de /s pour la valeur k = 0, 

 on aura, par le principe des aires. 



On déduit de ces relations 



'■=?[\/'-r-iJ 



