DU MONDE PHYSIQUE. 295 



reste constante en chaque point; il en est de même du potentiel <p par rapport 

 au temps; dès lors, les termes en ^ disparaissent des équations (98). 



On satisfait alors à ces équations en posant d'abord ^ = 0. Elles 

 deviennent 



(99) 



clHl I (/-Il in 2k 



dr W fi dx k X 



La dernière représente une onde électro-magnétique simple, qui se propage 

 avec la vitesse de la lumière. 



En effet, si Ton pose généralement 



(tOO) Il = ,.cos — (o'/ — X), 



expression qui convient au cas d'une telle onde, on satisfait à cette équation 

 en liant les constantes par les relations 



(101) , y X^ 



f et aK'jj. = i — ^ • - ■ — 



La première des équations (99) donne ensuite, en posant 



2t 

 z, = Scos — (o( — x), 



). 



(10:2) F = cos — (a« — X) -+- c« + c', 



4(1 X 



c et c' étant des quantités indépendantes de / et qui peuvent être égales 

 à zéro. D'ailleurs, A et A' étant de semblables quantités, on aura aussi, par 

 la deuxième des équations (99), 



G=A<-t-A'. 



