DU MONDE PHYSIQUE. 299 



enlre el rr, Y devra être négalif; on verrait de même que, de n à 2::, il 

 devra être positif. 



D'autre part, l'analyse précédente montre que Y est donné par l'expression 



Y = sin — (at — x'). 



Comme jx est positif pour tous les corps connus, il suit des conditions 

 précédentes que a doit être négatif si y est positif, et inversement, 'est donc 

 essentiellement négatif. On peut donc poser 



'' ^' 

 f = ^ — = ~p\ 



a n 



en désignant par /3^ un nombre essentiellement positif, el l'on a alors 

 effectivement, d'accord avec l'expérience, 



173. Le lecteur aura déjà remarqué les modifications apportées par la 

 théorie précédente dans celle du champ magnétique de Maxwell. Elle diffère 

 essentiellement de cette dernière en ce qu'elle tient compte, dans les com- 

 posantes du courant, en chaque point du champ, de ce qui dépend du 

 mouvement des particules éleclrisées. 



La théorie de Maxwell est en outre intimement liée à l'idée spéciale du 

 déplacement é\eclrH\iio, née de la considération de la polarisation des diélec- 

 triques. Qu'on imagine qu'une couche diélectrique à l'état neutre renferme en 

 chaque point, superposées, des masses électriques égales el de signes con- 

 traires, et qu'une force électrostatique opère un déplacement du système des 

 masses négatives par rapport aux masses positives, proportionnel à l'intensité 

 de cette force. Si la couche diélectrique sépare deux conducteurs, la surface 

 de l'un de ces conducteurs sera éleclrisée négativement; celle de l'autre, 

 positivement. C'est le phénomène de l'induction électrostatique. L'idée d'un 

 déplacement proportionnel à la force électrique amène naturellement l'idée 

 d'une réaction élastique du milieu, capable de limiter le déplacement et 



