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176. Examinons encore (*), dans riiypolhèse de réllier matériel, le cas 

 de la polarisation rotatoire magnétique. 



Supposons, en nous appuyant sur les calculs du paragraphe 137 et en 

 considérant toujours, comme au paragraphe 172, une onde polarisée se 

 propageant suivant Taxe des x, que l'éther soit ^îlongé dans un champ 

 d'intensité X, dont les lignes de force sont dirigées suivant les x, et que 

 chaque atome, possédant de l'éleclricité libre positive, ait le plan de sa 

 trajectoire rectiligne et des x dévié proportionnellement au temps par l'action 

 de la composante X. 



Conservons la même distribution des axes qu'au paragraphe 172. X étant 

 la longueur d'onde du rayon polarisé, a sa vitesse de propagation, «, y des 

 coefficients, « + "^ l'angle de la trajectoire rectiligne mobile avec l'axe des y, 

 on aura 



; u = o, 



1 V = r cos — (al — x)cos(«f -+-«), 

 (109) ' ). ' ^ ' 



VV= r cos — [ai — x)sin{H( -♦- a); 



) 



, 2t dq 



(MO) / »; = y cos — {(il — x)cos(nt -i- a) h — -, 



X (It 



w = ycos — (at — a')sin(?i( -h a) -i- — - ; 

 > dt 



densité du fluide, c'est-à-dire, d'après nos formules, une quantité proportionnelle, pour 

 une température donnée, au rapport de la surface totale du fluide à sa niasse, ou encore 

 inversement proportionnelle au diamètre de ses atomes. Faut-il penser, d'après cela, que 

 c'est le rapport entre l'espace occupé par la matière et celui du milieu isolant interatomique 

 qui détermine essentiellement le rapport des intensités des deux forces dans leur transmis- 

 sion à travers le milieu? 



(*) Un travail à faire, du plus grand intérêt pour l'élucidation complète du problème, 

 serait de reprendre l'analyse générale de Cauchy relative aux mouvements des atomes de 

 l'éttier, en y introduisant la considération des forces électriques. 



