308 SUR LE SYSTÈME DES FORCKS 



el 



27< \ du 2=rB 27r 

 H = Bcos — {al — x), Y = — — = sin — (al — a;). 



A fi (Ix A/i A 



Dans ces conditions, pour 



on a 



27r 



~ {al — x) = 0, 



z, =p, 



et, pour 



23- )r 2t B 



— {at — x) = -, Y 

 A ^ 2 



i fj. 



D'après les conditions initiales du mouvement, la seconde valeur, celle 

 de Y, est de signe contraire à la première, celle de z, . Donc ~ est négatif; 

 et, en le désignant par — nf, nombre essentiellement négatif, on a 



T É,X [ fihn' \ 



(122') ,4 = — i--l— = — A= 



^ ^ 2^^ aM Ptt / 



Cette expression rend compte non seulement de la loi approchée d'expé- 

 rience en verlu de laquelle la rotation du plan de polarisation est (toutes 

 autres choses égales) en raison inverse du, carré de la longueur d'onde, mais 

 encore de la circonstance plus délicate que le produit de la vitesse angulaire 

 par le carré de la longueur d'onde n'est pas rigoureusement constant, mais 

 est d'autant plus grand que cette longueur est plus faible. 



La théorie du champ de Maxwell n'expliquait pas cette dernière circon- 

 stance el donnait simplement 



" "" 2^ ' T' ' 



Aucun autre argument ne me paraît plus remarquable pour prouver à la 

 fois la nécessité de compléter les équations du champ par l'introduction des 

 courants dus aux mouvements inertes de ce champ électrisé, et la probabilité 

 d'existence de Péther sous la forme classique consacrée par les calculs de 

 Cauchy. 



