DU MONDE PHYSIQUE. 319 



Si l'on avait regardé le froUement comme dépendant seulement de la 

 différence des vitesses des couches, c'est-à-dire si l'on avait eu 



/ du \ du 



où /3 est un coefficient de proportionnalilé, on aurait eu pour loi des vitesses 

 la simple proportionnalité à la hauteur, ou 



A 



M = — y. 



Pour A = 0, on a u = 0; le fluide est immobile; mais ce n'est là qu'un 

 cas particulier pris parmi le nombre infini des systèmes de vitesse des couches 

 qui, pour une loi donnée du frottement, salisfonl aux conditions d'un régime 

 permanent. Cet exemple est remarquable : il prouve que, même en trans- 

 formant, dans le sens indiqué dans celte remarque b, la conception idéale a, 

 on ne pourrait pas considérer le frottement des couches successives d'un 

 fluide en mouvement comme tendant toujours à établir l'égalité des vitesses 

 de ces couches. 



c. Les considérations qui précèdent concernent le cas d'un fluide continu; 

 celui d'un milieu discontinu, tel que Téther matériel, introduit dans la 

 question un autre point de vue. Le frottement de deux couches contiguës 

 du fluide est un effet de l'action des forces mutuelles exercées par les atomes 

 les uns sur les autres, et, pour une vitesse relative donnée de deux couches, 

 ce frottement, au lieu d'agir toujours dans le même sens sur l'une d'elles, 

 varie périodiquement, en agissant tantôt dans un sens, tantôt dans le sens 

 opposé. 



Pour éclaircir cette idée, considérons les mouvements de deux files 

 d'atomes qui circulent dans un même plan autour d'une masse attractive M. 

 Désignons ces deux files par H, et H.,, et leurs atomes, d'ailleurs identiques 

 entre eux, par m, et m.^. Les forces qui sollicitent un atome m sont : 

 1° l'attraction de M, 2° les forces émanées des autres atomes m. 



Sous la seule action de M, un des atomes m, décrirait une ellipse; la 

 seconde approximation du mouvement troublé de cet w, s'obtiendra, comme 



