DU MONDE PHYSIQUE. 



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D'après cela, la force perturbatrice qui agit sur m aura pour composantes 

 R et T, suivant le rayon vecteur >■ de m et normalement à ce rayon vecteur, 



R = (R, -I- r;) -t- p cos Nj (y — /) = A -H 8 cos Nj (y - f), 



en désignant par A la partie constante, et 



• T=r sin N2(y — y'). 



Les composantes perturbatrices X, Y, suivant des axes rectangulaires Mx, 

 My, auront donc pour expressions 



s — y 

 X = R cos y — T sin j> = A cos ;> H- "— - — cos [(Nj — Ij y — Njy'] 



(129). 



H.!^cos[(N,-.-l).,-N,y'], 



S -\- y 



Y = R sin ,. + T cos y = A sin y H- !^-^^ — sin [(Nj h- I) y — Njy'] 



2 



siii [(Nj— 1)y — N,f']. 



Soient maintenant x, y les coordonnés de m; x, , y, les composantes de la 

 vitesse, parallèlement aux axes; on aura, pour déterminer les variations du. 

 demi-grand axe a de l'ellipse troublée de m, en considérant X et Y comme 

 des forces accélératrices. 



(130) 



(la da da 



— = — X H Y. 



dt dx, dy, 



Or (en négligeant ni devant M) on a, si l'on pose x] -{• y', = V", 



M 



d'où l'on déduit 



Tome XLVIH. 



dyi 



M 



4i 



