DU MONDE PHYSIQUE. 339 



duction unipolaire exercée par ds' au point {x,y, z) aura pour composantes, 

 en désignant par l un coefficient de proportionnalité, 



1 [r rfYÎ - prfZ; -t- (r - r') dr, -{p- (3') rfz;] , 



i[a rfz; —7/f/x;-f- (« — «') '/z;—(r—r')rfxy, 

 x [p rfx; - «rfY; -+- ((3 — p') (Zx; — (a — a') rfY;], 



ou encore, en désignant par r/X', c/Y', rfZ' les valeurs fournies par les expres- 

 sions (140), quand on y fait 



P' = U, 



s' = W, 



> [rrfV — (3rfZ' — (r'rfv; — fi'(/z;)], 

 ). [ocdZ' — rrfx'— (a'dz; — y'rfx;)], 



i [prfX' — arfY' — (p'rfX; — a'dY;)] . 



Les intégrales de ces forces élémentaires, étendues à tout le milieu, 

 donneront alors pour les composantes de la force éleclromotrice d'induction 

 unipolaire, au point {x, y, z), 



/ P, = X [rY - pZ -/{r'dr, - p'dz;)], 

 (141) ...... I Q,= i[aZ -rX-/(aV/z;-r'rfX;)], 



( R5= ) [pX — aY —/{fàx; — «'(/y;)]. 



La manière précédente d'interpréter le phénomène de Tinduclion unipo- 

 laire consiste donc, en résumé, à partir de la loi d'expérience relative à 

 faction unipolaire d'un aimant longitudinal, et à ramener à une intégrale 

 d'actions de semblables aimants infiniment petits l'action d'un système quel- 

 conque d'éléments de courants (*). 



(*) Considérons, par exemple, le mouvement d'un aimant vertical qui se déplace paral- 

 lèlement à lui-même et à l'axe des z, et soient X', Y', Z' les composantes de l'intensité du 

 champ au point [x, y, z). 



On déduira des formules précédentes, pour les composantes de l'induction unipolaire, 



