DU MONDE PHYSIQUE 34i 



complète et qui, par rinterinédiaire de la loi de Joule, est une fonction de 

 l'intensité des courants) ont donc pour expressions 



(«43) 1 Q = Q, + Q, + Q3-t-Q., 



( R = R, -t- R, -,. R3 + R^. 



On aura, par exemple, en développant, et posant ^ -}- x = 5, 



. „ d^ (IF 



(14d') p = _--__^- j(sy H.vW)Y-(.ç;3 + vV)Z| 



— (A -t-vp)/(r'rfY;-|5'rfz;),* 

 et des expressions analogues pour Q et R. 



194. Avant de résumer l'ensemble des équations précédentes, il convient 

 d'observer que la force électromotrice (P, Q, R) figure dans l'expression 

 générale de la force accélératrice (A, B, C) qui sollicite la molécule maté- 

 rielle dm. Elle y intervient par une force accélératrice (A3, B^, C3), dont les 

 composantes sont, en posant, d'après un théorème connu d'électrostatique, 



P/ ■*- Qg ■*- •</« = f, 



■ i d{'v) 1 



A5 = -. 



044) B,= 



2 dx A' 

 1 f/(f) 1 



A étant, comme on l'a dit, la densité matérielle au point (x, y, z). 



Ces formules trouvent une application particulière dans le cas des mouve- 

 ments d'éléments magnétiques constitués par la rotation de molécules 

 électrisées. Mais en considérant tout d'un coup une telle molécule comme 

 un petit aimant, il suffira, pour calculer son mouvement, d'appliquer à ses 

 pôles les forces magnétiques des points où ils se trouvent (*). 



(*) Cette manière de voir nous suffira dans ce travail, et nous pouvons nous dispenser 

 d'écrire encore les relations qui, dans les équations du milieu continu, expriment sous 

 forme immédiate ce qui dépend de sa susceptibilité d'aimantation.; 



