DU MONDE PHYSIQUE. 343 



Admettons que la molécule dm conserve constants ses coefficients 

 propres c, K et (jl. 



Désignons par (x„y„z^) la position initiale d'une telle molécule maté- 

 rielle; on aura, en considérant par exemple le coefficient R, 



(ISO) K = Ax,y,z,), 



OÙ /"définit la distribution de K à un instant donné. 

 Les intégrales des équations (14.9) seront des fonctions 



- = h{-iiyi-,l)' 



et les expressions de a?„ y„ z, en fonction de x, y, z, f, tirées de (151 ) et 

 substituées dans (150), donneront K sous la forme 



(lî>2) K = '^{xyzt). 



On déterminerait semblablement c et f/, ce qui donnerait deux nouvelles 

 équations analogues à (152). 



193. Sans parler des inconnues et des équations auxiliaires, on voit, en 

 résumant l'analyse précédente, que les équations (131), (132), (133), 

 (134), (135), (136), (138), (143) et les trois équations analogues à (152) 

 constituent 25 relations entre les 25 quantités 



«Pr, PQR, fgh, uvw, UVW, p, c, K, ^, FGII, XYZ, 



et sont donc théoriquement suffisantes pour les déterminer. 



Observation. Le système des équations précédentes diffère de celui des 

 équations du champ électro-magnétique de Maxwell, par les traits suivants : 



1° 11 tient compte, en s'appuyant sur l'expérience de Rowland, des 

 courants dus aux mouvements de la matière éleclrisée. 



2° Il tient compte également de l'induction unipolaire. D'après l'expé- 

 rience, l'effet de ce genre d'induction, produit dans un conducteur par un 

 pôle d'aimant, dépend de la vitesse relative du pôle par rapport au 



