DU MONDE PHYSIQUE. 3ol 



les forces F, G, H qui définissent le rayonnement électro-magnétique, que 

 les variations de celles-ci sont accompagnées d'une variation de densité et, 

 par conséquent, de potentiel. 



Voici à cet égard quelques données. La question de la transmission d'un 

 rayonnement électro-magnélique dans un milieu conducteur se complique 

 de la considération de l'action même du potentiel électrostatique. Comme on 

 le sait, Maxwell a montré qu'en négligeant ce potentiel, en négligeant de 

 plus la fonction 



dF dG (/H 



e = — H 1 



dx dy dz 



des forces auxiliaires F, G, H, chacune de ces forces est donnée par une 

 équation de même forme que celle de l'équation de la tempéralure dans 

 la théorie de Fourier. (Dans noire système d'équations, on les obtiendra en 

 éliminant UVW, XYZ, PQR entre les équations (133), (136), (138), 

 (143), le milieu étant supposé conducteur et immobile.) On aura alors, 

 par exemple, en conservant nos notations, 



,.„.. , rfF (/'F f/'F d'V 



^'''^ ''"'''T,-d?-*-d^-*-d?- 



F est une fonction de x,y, z, l, qui représente ce que, par analogie avec la 

 diffusion de la chaleur, c'est-à-dire avec la loi de varialion de la tempéra- 

 lure, dans un milieu soumis à des conditions initiales données, on peut 

 appeler la diffusion de F dans le milieu. F remplace ici la variable appelée 

 température dans la théorie de la chaleur. 



Actuellement, u, v, iv étant les composantes du courant au point (x, y, z), 

 P la densité électrique et ^ le potentiel électrostatique, on a 



dp du (Ir div 

 -!--+-— -1-— -H— = 0, 

 (Il (Ix dy dz 



et 



/f/f d\'\ 



dx dt 



_ Idi, dG\ 



~ \dy dt I 



dy 



ld<p rfH 

 \dz dt 



