562 SUR LE SYSTÈME DES FORCES 



si l'accélération angulaire imprimée par cette force à chaque molécule était, 

 après chaque instant, anéantie ; car, malgré la vitesse angulaire très grande 

 imprimée à l'axe magnétique du corps par l'action du champ, et après 

 qu'un arc considérable (s'étendant jusqu'à 180") a été parcouru par lui, cet 

 axe, si l'on supprime instantanément le champ, reste immobile dans le corps, 

 dans la position qu'il y occupait à cet instant. Il a d'ailleurs été vérifié par 

 expérience que la seule rotation d'un disque aimanté, dans un champ exté- 

 rieur nul, ne donne lieu à aucune déviation de l'axe; ce qui n'était pas 

 évident a priori dans l'hypothèse de la rotation des molécules magnétiques. 



208. En nous appuyant sur ces données de l'expérience, nous pouvons 

 ramener le calcul du mouvement de l'axe magnétique d'un disque unifor- 

 mément aimanté (le disque est assimilé ici à un ellipsoïde très aplati), tour- 

 nant autour d'un axe normal à son plan, dans un champ uniforme immobile 

 et parallèle à ce plan, à celui d'une molécule magnétique ou d'un aimant, 

 à centre immobile, sollicité par un champ mobile dont les lignes de force 

 tournent dans le plan du disque avec une vitesse angulaire égale et de signe 

 contraire à la sienne (*). 



Soit l la demi-dislance des pôles de l'aimant; <p l'angle que fait avec une 

 ligne fixe OX, passant par son centre 0, le demi-axe magnétique passant 

 par le pôle nord; if est compté dans le sens de la rotation du disque. 



Soient 1 l'intensité du champ et y l'angle de sa direction et de OX. k étant 

 un coefficient de proportionnalité, l'aimant sera soumis à l'action d'un 

 moment 



(155) m = AI A sin (y — <f,). 



Mais, puisque l'accélération angulaire est détruite après chaque intervalle 

 de temps infiniment petit, c'est la vitesse angulaire et non cette accélération 



(*) Il y a une autre méthode, plus belle et plus générale, pour traiter les problèmes de 

 déformalion magnétique, consistant à considérer le milieu comme continu et à introduire 

 dans le calcul les pressions mutuelles des molécules et l'énergie magnétique. Son applica- 

 tion fera l'objet d'un travail spécial. Dans celui-ci, nous chercherons ce qui résulte de la 

 considération d'un milieu discontinu, c'est-à-dire, plus exactement, d'une molécule prise 

 isolément. 



