DU MONDE PHYSIQUE. 36S 



210. Si la molécule aimantée appartenait à une sphère uniformément 

 aimantée, sur l'axe de rotation de laquelle son axe magnétique est incliné, 

 l'application des mêmes données expérimentales mettrait encore en évidence 

 l'existence d'une précession. 



Soit 6 l'angle de l'axe magnétique de la molécule et de l'axe de rotation 

 de la sphère. Par le centre de la molécule menons un plan xOy perpen- 

 diculaire à l'axe de rotation, et soient ; 



■us l'angle de la ligne force du champ extérieur uniforme et du plan 



xOy ; 



13 l'angle que fait avec Ox la projection de la ligne de force sur xOy; 



■^+^ l'angle que fait avec Ox la projection de l'axe de la molécule 

 sur xOy ; 



(l3 et (// sont comptés, à partir de Ox, dans le sens de la rotation de la 

 sphère). 



On trouve facilement, en désignant par « un coefficient proportionnel à 

 l'intensité du champ extérieur, 



, . „ , , dip COS a 



(161) -- = —a- C0S(P — f), 



OU, en posant 

 et remarquant que 



dt si 11 S 



P' = P-^. ^ = P' 



dp,' dp 



n désignant la vitesse angulaire de rotation de la sphère, 



dz COS a 



(lO-i) -,- = " — « sinz. 



at sm « 



Cette équation a la même forme que l'équation (i57). Il s'ensuit, d'après 

 ce qu'on a vu plus haut, que la molécule est animée d'un mouvement de 

 précession dont la vitesse angulaire a la valeur 



dl \ y n' siii'ô/ 



de signe contraire à n. 



