366 SLR LE SYSTEME DES FORCES 



Quant à la variation de 6, elle est donnée par 

 (164) — = a [cos CT cos e sin (p — f) — siiiosinô]; 



6 a donc une variation séculaire de la forme 



(165) — = — asm usine. 



at 



En traitant séparément cette équation (c'est-à-dire en admettant le procédé 

 approché qui sert au calcul des variations séculaires en mécanique céleste), 

 on obtient, pour déterminer la valeur séculaire de 9, l'équation 



(166) tg^ = ts| «-*'""'■', 



$0 étant la valeur de 6 au temps / = 0. D'après cela, l'axe de la molécule 

 se rapproche de plus en plus de l'axe de rotation, mais sans jamais l'atteindre; 

 9 ne peut être zéro que pour t = ix . On était donc autorisé à considérer, 

 dans ^, comme différente de zéro la valeur moyenne de sin 9 qui y 

 intervient. 



211. Dans les calculs précédents, on s'est appuyé, pour établir l'existence 

 du mouvement de précession magnétique, sur le fait expérimental de l'arrêt 

 instantané de l'axe magnétique au moment de la suppression du champ 

 extérieur. Il est intéressant d'examiner maintenant si, sans recourir, pour 

 expliquer ce fait lui-même, à l'idée d'une résistance particulière qui s'oppose 

 en chaque instant au déplacement des axes moléculaires, on ne serait pas 

 conduit aux mêmes équations qui ont été posées comme l'expression de 

 l'expérience, en prenant en considération le mouvement propre de rotation 

 des molécules, c'est-à-dire en acceptant dans toute son étendue l'hypothèse à 

 laquelle nous a conduits l'étude du magnétisme permanent. 



Le problème qui se présente est de l'ordre de ceux que nous avons déjà 

 signalés (voyez § MO) et qui se rapportent à la combinaison de l'électro- 

 dynamique avec la théorie de la rotation des corps. 



