DU MONDE PHYSIQUE. 367 



Nous nous bornerons ici à traiter le cas où la molécule est sensiblement 

 sphéroïdale, c'est-à-dire où ses moments d'inertie sont fort peu dilTérents. 

 Ce que nous avons en effet à considérer ici, ce n'est pas l'influence de la 

 différence des moments d'inertie sur les mouvements de la molécule, mais 

 bien celle de la différence de distribution de son magnétisme suivant ses 

 axes principaux. D'ailleurs, cette supposition relative aux moments d'inertie 

 n'est pas en opposition avec ce qu'indique la structure de la majorité des 

 corps magnétiques. 



Soient : le centre de la molécule; 



0-3 un axe parallèle à Taxe de rotation de la sphère; 



Ox, Oy deux axes rectangulaires dans un plan normal à Oz; 



Ox', Oy', Oz' les axes principaux de la molécule; Oz' son axe de rota- 

 tion, autour duquel elle tourne avec une vitesse angulaire n'. 



OG étant l'intersection des plans xOy, x'Oy', soient en outre : 



9 l'angle de Oz' et de Oz ; 

 f l'angle de OG et de Ox; 

 r l'angle de Ox' et de OG. 



(Si xOy représente le plan de l'écliptique, Ox étant la direction de l'équi- 

 noxe d'une époque, et que la molécule représente la terre dont l'axe de 

 rotation est Oz', x'Oy' est l'équateur, G l'équinoxe du printemps, 9 l'obli- 

 quité de l'écliptique fixe sur l'équateur mobile, <^ la longitude de l'équinoxe 

 mobile par rapport à l'équinoxe de l'époque, et y l'angle horaire de l'équi- 

 noxe G par rapport au méridien qui contient Ox' ; ^ est compté à partir 

 de OG dans le sens de n'.) 



La molécule en rotation étant électrisée, tout se passe comme si Oz' était 

 l'axe magnétique d'un aimant. Soit 1 la distance OM comptée sur 0^' entre 

 le centre et un pôle nord fictif M; R, la force motrice qui résulte de 

 l'action du champ uniforme extérieur d'intensité I sur le pôle M ; ^ l'angle 

 de R avec xOy, et « l'angle de Ox et de la projection de R sur xOy. 

 (D'après le mode de représentation indiqué plus haut, ^ serait la latitude 



