368 SUR LE SYSTEME DES FORCES 



astronomique de la direction de R, et « sa longitude astronomique comptée 

 à partir de l'équinoxe fixe Ox.) 



Soient enfin (en comptant une vitesse angulaire autour d'un axe de droite 

 à gauche, pour l'observateur traversé des pieds à la tête par l'axe) : 



p, q, r les vitesses angulaires de la molécule autour de ses axes princi- 

 paux Ox' , Oy' , Oz' ; 



L, M, N les moments de rotation par rapport à ces trois axes; 



A, la valeur sensiblement identique des trois moments d'inertie principaux. 



On aura évidemment tout d'abord 



N =0, 



d'où r= constante = n' ; et les équations du mouvement se réduiront à 



dp 

 ('«7) ^^=^' 



dq 

 (168) ^-à^""' 



de 

 (169) — =— /jcosf-H- çsiny, 



dj, 

 (170) '. . . sine-^ = — p s'm f — q cas f. 



X' et Y' étant les composantes de R suivant Ox', 0//', on aura d'ailleurs 



L = — 2aY', 

 M = 2xX'; 



mais 



X' = R cos (Rx'), 

 Y' = R cos (Ri/'), 



et l'on trouve facilement 



cos (Rx') = cos CI cos f cos (a — 4') -4- cos c sin f cos sin [x — +) — sin o sin -^ sin 9, 

 cos (Rî/') = — cos o sin j> cos (a — •f) -t- cos a cos f cos e sin (a — j/) — sin a cos f sin 9, 



