DU MONDE PHYSIQUE. 369 



expressions qui, en posant 



. ,8 



cos a sin - = a , 

 2 



cos o cos'- =6, 



2 



prennent la forme 



ces [Rx') = a cos (y -*- a — ■)■) + h COS (ç) — a -+- f ) — sin o siii 9 sin y, 



cos {Et/) = — a sin (y -+- a — ^) — 6 sin (y — « + ^) _ sin c sin 9 cos y. 



La longitude « de la ligne de force du champ extérieur a, relativement à Ox, 

 une vitesse angulaire — n, si n est la vitesse angulaire de rotation de la 

 sphère qui entraîne la molécule. On a donc 



da 



et, d'ailleurs, 



df 



n 

 dt 



On aura donc, à des constantes près, par l'intermédiaire des valeurs précé- 

 dentes, et par l'intégration des équations (167), (168), 



2Rx r cos(y-+-a — +) cos y — « + ^ . . Sin fi 



171) . . /)= — o ; '■-^.b ~ ^-sinosine — ^-\, 



A |_ n — n II' -+- n n' J 



r sin (y -f- a — f) sin (? — a -+• ^) . . cos yl 



« ; y- o ; 1- sin n sin 9 — — , 



L « — n n ■\- n '*' J 



( 



2Ra 



(172) . . 9 = 



et enfin, par l'introduction de ces expressions dans (169), (170), 



, . rfe 2Ra coso 



(''3; 7r^~7~'"7i 1 (w' — n cos 9) cos (a — J-), 



dt A n — m' ^ ' 



,.7., «'■f 2RJ cosn (« — w'cos9) ^ 2RJ sin o 



^ ' • • • TT^^ ~ii 7i ; -■ — sin(a— ^) . 



dt A w" — n* sin 9 ^ A n' 



e n'a pas de variation séculaire; l'axe magnétique ne fait qu'osciller, pendant 

 Tome XLVlll. 47 



