DU MONDE PHYSIQUE. 371 



soit 2° que Ton parle de la considération des mouvements de rotation des 

 molécules électrisées (§ 211), on arrive dans tous les cas à mettre en 

 évidence l'existence d'un terme de précession magnétique de signe contraire 

 à la rotation. 



Dans l'état actuel des expériences, il est difficile de décider si réellement 

 l'inertie de rotation des molécules intervient dans le fait de l'arrêt instantané 

 de l'axe magnétique au moment de la suppression du champ perturbateur, 

 ou si, au lieu de considérer la molécule comme libre, il faut faire intervenir 

 une résistance interne, fonction de la vitesse du déplacement, qui détruit 

 d'instant en instant l'accélération due à la force perturbatrice et ramène 

 l'équation du mouvement à la forme du premier ordre que nous avons dès 

 l'abord employée (§ 208, équat. 156), et à laquelle conduit ensuite de son 

 côté la théorie de la rotation des corps. 



Il y a donc lieu de traiter les problèmes précédents dans l'hypothèse 

 d'une résistance au déplacement de l'axe magnétique de la molécule. 



213. Considérons d'abord le problème du déplacement de l'axe magné- 

 tique du disque (§ 208). En employant les mêmes notations que précé- 

 demment, et désignant par f\-£) une résistance fonction de la vitesse angu- 

 laire de l'axe de la molécule, l'équation du mouvement de celle-ci prendra 

 la forme 



où /3 est un coefficient constant. 



/■[^j s'annule avec^^- Posons, par exemple, 



k étant un coefficient de proportionnalité. 

 En posant 



j3 sin (f — ^) = F, 



l'équation précédente aura pour première intégrale 



(177) ^=[C-«-/Fe"rf<]e-", 



