DU MONDE PHYSIQIJE. 375 



est donnée, d'après une méthode déjà citée plus haut (p. 238), par l'équation 

 différentielle 



dA dX 



— = — . Ce-*', 



dl dz 



ou, en posant 



= 9' 



' ^ k- -\- n^ 



par 



18:2) . . -r= ^ -^ ^co.s2ifr«-(-A)-f--sin2(/c«-4-A) Ce-". 



dl l Itg 4y 2 ' 'J 



On voit par là qu'après un temps d'autant plus court que k sera plus 

 grand, on aura, sans erreur appréciable, '^~ = 0, c'est-à-dire A = constante. 

 Dès lors, il résulte de l'équation (181'), [comme il résultait plus haut de 

 l'équation (1S8)], que, dans le cas d'une résistance, l'axe magnétique se 

 déplace encore dans un sens constant relativement à un rayon du disque, et 

 que sa vitesse angulaire est 



u = _ „ h — y 1 



(183) -— •■ " * / • ^' 



(k* -+- «')n' 



de signe contraire à n. 



Ainsi, la considération d'une résistance qui s'oppose au déplacement, non 

 seulement laisse subsister le fait fondamental de la précession rétrograde 

 de l'axe magnétique, mais elle conduit à la forme particulière des équations 

 desquelles, guidé par l'expérience, on avait d'abord déduit l'existence de ce 

 mouvement. 



214. Après avoir examiné l'effet d'une résistance sur le mouvement des 

 molécules considérées simplement comme des aimants sans rotation, il reste 

 à voir comment cette résistance modifierait la précession de molécules 

 électrisées en rotation. 



