DU MONDE PHYSIQUE. 375 



et ces valeurs, Iransporlées dans (169) et (ITO), donnent ensuite 



de 

 (189) . --- = e-"(— Ccos? -t- C'siny) 



2aR 



r ^ 



[ /t' H- („' _ „f 



[a (n' — n) 

 k^ -4- (n' — »!)'^ 



A ( L /t' + («' — ;-)- A:-' + (h' h- «)'. 



6 (m' + n) 

 k'-i- (ji' -1- nf 



dé 

 ( 1 90) . sin 0-^= — e-" (C sin y -h C cos y) 



2aR 



[ 



k sin (a — ^) — — sin o sin e 



cos (a — +) J , 



fteos(!z — ^) — ^^sincsine 



k + n'- 



%f k^ + (n' + nf_ 



sin (a — ■^) j 



Les oscillations dépendantes de y et dont l'amplitude est multipliée par e~^\ 

 s'anéantissent après un temps d'autant plus court que k est plus grand. Alors 

 les expressions générales (189), (4 90) reproduisent comme cas particuliers 

 (dans certains cas, il faut se reporter aux expressions de p et </) des formes 

 analogues à celles obtenues pour ^et^ dans notre analyse antérieure. 



On remarquera aussi que l'existence d'une résistance fait réapparaître 

 dans l'expression de B la variation séculaire qui consiste dans le mouvement 

 asymptolique de l'axe de rotation de la molécule vers une parallèle à l'axe 

 de rotation de la sphère. Cette variation disparaît en même temps que la 

 résistance. Pour une résistance nulle, le pôle de la molécule décrit un cercle 

 autour d'une parallèle à l'axe de rotation de la sphère. C'est ce qu'on avait 

 vu au paragraphe 210. Quant au mouvement de précession magnétique 

 qui dépend de la rotation de la sphère, d'après la partie de l'expression 

 précédente de ~ en sin (a — (f) et cos (a — i/>), comparée à la même partie dans 

 l'équation (180) relative au cas du disque, et d'après l'expression de w 

 (équat. 183), on trouve qu'il est encore toujours de signe contraire à la 

 rotation de la sphère, quels que soient le sens de son aimantation et la direc- 

 tion du champ extérieur. 



215. Que l'on considère les molécules comme des aimants ou comme 



