DU MONDE PHYSIQUE. 383 



On a alors 



P' = p; . p; + p; + p;. 

 (205) j Q' = q; + q; + q; + q;, 



( R' = r; + r; -1- Ks + h;. 



Si l'on désigne par [^j la dérivée de la densité en un point fixe {xyz), 

 on aura 



rfp\ f/p (/p dp 



— - =^- MM h «Ç . 



lUI (Il dt (l>, 



iMais 



[ili I \dx '^ dy '*' dzl ( dC "^ rf^ "* d^ \ 



(f/(p»'H-M') ry (|o;5' -1- r') rf(pr'-4-w')) rfo rfo 



I dl dv, dx I dt ' d>, 



On a donc 



, „„. dp ./ (pg' + u) e/(p(3' + «') (/(py' + w') 



[JUOj .... — -\ ; H 1 = 0. 



dl dK dv, dx 



220. Le problème du mouvement de réiectricilé dans un sphéroïde con- 

 ducteur aimanté, en rotation, comprend tout d'abord l'étude des conséquences 

 de l'aimantation et de la rotation du sphéroïde en partant d'un état neutre 

 initial. 



Nous trouvons cette partie du problème déjà envisagée dans le mémoire 

 d'EdIund (*) sur l'origine de l'électricité de la terre. 



Ediund réduit le magnétisme de la terre à deux pôles, placés à dislance 

 convenable du centre sur la direction de Taxe magnétique moyen ; chacun 

 d'eux a alors, par rapport à un point donné d'un parallèle de la sphère en 

 rotation, une vitesse linéaire relative facile à calculer, et l'on peut immédia- 

 tement étendre à ce cas les résultats des expériences d'induction unipolaire 

 faites au moyen d'aimants longitudinaux. Si l'on imagine un observateur 



n Cité p. 337. 



