DU MONDE PHYSIQUE. 389 



Mais, puisqu'on a ii' = 0, v' = 0, w' = 0, et que les composantes du 

 courant dû au mouvement d'entraînement de l'électricité libre au point 

 (x", y", z") sont égales à zéro suivant les y" et les ,;", il n'y a courant 

 en ce point que suivant les x". 



Dès lors ^ — '^ , qui est proportionnel au travail exercé par la force 

 magnétique du système sur un pôle qui décrit le circuit élémentaire {dx", 

 dy"), normal aux z" , est égal à zéro; il s'ensuit immédiatement que la 

 troisième des équations (196)' est satisfaite. Pour une raison analogue, 

 on a 



On a donc 



r/Z" rfX" 



dr f/z' _ idT' (il" 



dx dti \dz" dy" 



cos X 



et 



d'où 



dZ' dX' fdZ" f/Y' 

 rfç dx \dy" dz 



— ] sin X; 



rfZ' dX' _ tdY' dZ' 

 rfç dx \ dx dti 



Mais si l'on a, par la première des équations (196)', 



rfV dZ' 



— = ijratip, 



dx dii 



on aura, en tenant compte de la relation Ç = ntg l, 



dZ' d\' 



c'est-à-dire la seconde des équations (196)'. 



Il est donc démontré que l'équilibre est possible. En admettant que si 



