392 SUR LE SYSTÈME DES FORCES 



petit, p est négatif en tous les points pour lesquels la composante de l'aimant, 

 parallèle à l'axe, est positive (u et Z' sont toujours comptés d'après les con- 

 ventions admises pour la distribution et l'entraînement de nos axes mobiles). 



223. Le fait de la possibilité de l'équilibre électrique, que nous venons 

 d'établir dans le cas d'un conducteur, subsiste pour un milieu diélectrique 

 et pour un milieu formé de conducteurs et de diélectriques. Nous ne dévelop- 

 perons pas dans ce travail les formules, analogues aux précédentes, relatives 

 à ces cas. Mais nous écrirons, parce que nous aurons à nous en servir plus 

 loin, les équations des mouvements relatifs des éléments matériels du milieu, 

 dans lesquels le champ intervient comme force motrice en tout point dont 

 le coefficient d'induction électrique est différent de zéro. Cette force motrice 

 du champ joue un rôle fondamental dans la physique du globe et dans la 

 météorologie. 



Soient A', B', C les forces accélératrices qui sollicitent la molécule 



A', B', C seront, chacune suivant son axe, la somme : 



\° de l'accélération due aux forces (A^, B[, CQ, différentes de la force du 

 champ, réellement agissantes au point dm, forces parmi lesquelles il faut 

 comprendre la variation de pression du milieu (A^, BL, C0; 



2" de l'accélération due à la force motrice du champ (A.;, Bi, CQ ; 



3" de l'accélération due à la force (fictive) centrifuge d'entraînement j 



4° de l'accélération due à la force (fictive) centrifuge composée. 



En posant 



I ,, _ i <ip 



I I dp 



(207) y-^-Âd-,^ 



\ i dp 

 C L. 



1 Arf% 



(-208) P/' + G'9' -^ R'h' = ^' 



