DU MONDE PHYSIQIJK. 427 



celle qui dépend du produit de a' par «, cVst-à-dire des actions de a et 

 de a' sur les densités superficielles dues respectivement à a' et à a; 

 enfin, celle qui dépend de a'-, c'est-à-dire du potentiel perturbateur pris 

 isolément. 



Si l'on fait d'abord abstraction de la partie de la force électromotrice 

 due au mouvement relatif du fluide, mouvement qui est déjà l'effet de 

 la force perturbatrice, a se réduit à a,. C'est de a-, que dépend l'état 

 d'équilibre, et c'est de «,«' que dé|)end, dans son terme principal, la force 

 perturbatrice. D'ailleurs, en négligeant dans a, la force électrostatique (et le 

 potentiel fictif wt qui vient se joindre au potentiel réel dans le mouvement 

 relatif), UiU' représentera l'influence, dans la force |)erturbalrice, du magné- 

 tisme moyen de la terre. 



C'est ce terme moyen ou principal dont nous avons tout d'abord à étudier 

 les effets. Néanmoins, dans l'établissement des équations générales du mou- 

 vement, nous supposerons d'abord la force motrice du cbamp introduite sous 

 sa forme complète, par ses composantes accélératrices A;^,, B,^, C3. Elle sera, 

 en cha(|ue point, d'après tout ce qui vient d'être dit, une fonction des coor- 

 données du point, du mouvement de l'électricité en ce point et de la distance 

 zénithale du soleil. 



C'est cette dernière variable qui introduit explicitement le temps dans les 

 équations du mouvement. 



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248. La position de la question étant déterminée, reportons-nous main- 

 tenant aux équations générales (211) du mouvement relatif, en en conser- 

 vant les notations. 



Nous aurons ici 



A, = — Gi; f (a'), 



a 



b; = - G, - i f 1^'), 



c; = — Gx — - f (r') ; 



