DU MONDE PHYSIQUE. 129 



Quant à réqualion de continuilé 



dA f/ Aa' d{Afi) d(Ay') 



dl dt. d>t dx 



elle s'écrira 



(228) . . . . ^A' ^ rf(Aoa-) _ >/(AoP') ^ ^<(A„r')_Q 



(/< ^/Ç </ij rf% 



250. Traduisons maintenant ces formules en coordonnées polaires. 



r étant le rayon vecteur d'un point m, i// sa distance polaire (comptée 

 du pôle nord), c'est-à-dire le complément de sa latitude y, / sa longitude 

 comptée dans le sens de la rotation du globe à partir du plan des >jx, on aura 



I t = r siii ^ sin /, 



{■2-29) } 1) = r siii ^ cds/, 



( % = r nos + . 



Nous désignerons par a, b, c les vitesses relatives de m, respectivement : 



Suivant le rayon r, du centre à la circonférence; 



Normalement ù r, dans le méridien de m et dans le sens de l'angle <p; 



Normalement à r, dans le parallèle de m et dans le sens de l'angle (. 



Les trois composantes de la force perturbatrice, suivant les directions 

 des trois vitesses a, b, c, seront respectivement désignées par N, M et T. 



F^es équations du mouvement deviendront alors (on peut les obtenir 

 immédiatement par le théorème de Coriolis), 



da dp' 



I Ao — = — (G — a- sin* f ) rA' h 2wAo c sin f -+- N — ua, 



I ni dr 



(230) . . ( Ao — ^ a' sin ^ ros f . rA' h 2mAo c cos + + M — ub, 



dt rdé 



de dp' i 



A,i — = 2wAo (a sin il- -+- cos i^) -i- T — uc. 



dl dl >• sin f 



