D{] MONDE PHYSIQUE. 455 



On a donc 



= — A' — ^ + 1 — 

 dr dr 2 dr' 



dV dp I dv 



243') ( 0=— -A' — -f--t--— , 



^ ^ df df ^dp 



dp' i dw 



, = —-> . 



1 dl 2dl 



Si A' était constant, ce qui aurait lieu si le fluide était incompressible 



(a' = 0), p' serait une fonction des coordonnées, donnée, à une constante 



près, par 



I 



p' = y A' -*- -"¥; 

 2 



l'équilibre serait alors possible. Mais si le fluide est compressible, il faudra 

 que A', dont la considération équivaut à celle de p', satisfasse, entre autres 

 conditions, à Tégalité 



d\ dA' d\ dA' 



dr d<i> d.f' dr ' 



En posant p' = wA', a étant le coefficient d'expansibilité du fluide, on aurait 

 donc 



rfV , 1 dT dp dA' dV 

 dr 2 dr dr dr dr 



et cette condition, qui exprime le parallélisme de direction des forces, n'est 

 pas remplie en général, puisque le potentiel V, dû à l'attraction de la terre 

 et à la force centrifuge, et le potentiel ^f de la force motrice perturbatrice 

 due au rayonnement électro-magnétique, sont donnés d'une manière indé- 

 pendante. Par conséquent, même si les forces perturbatrices N, M, T 



