DU MONDE PHYSIQUE 439 



Si l'on pose, en effet, 



N = A, sin (»i, ■+■ tt), 

 M = Bj sin (w, -t- il), 

 a= a.cos (m, + it), 

 b ^==bi cos {m, -+- it), 

 c = f, sin (w, -4- î7), 

 A' = df sin (m, -4- !7), 



on aura 



A, = A.cosjw,, Ai = A,- sin »«,, 



/«,= B.cosm,, ^)=BiSin»jj, 



«, = — Oj sin w, , a] = a, cos »i, , 



(5, = — 6, sin m, , p; == 6, cos m, , 



r,= Ci cos Wj, y^ = e, sin »«,■, 



'Jj = di cos »H,, fj; = e/j sin »h, ; 



et, si t;= 0, ces valeurs, transportées dans les équations (242), réduisent les 

 équations (1) et (2) à la seule équation 



— A„ia, = — (G — «' sin' f) r + a- — rf, -+- A, -t- 2«A„ r , sin ^. 



De même, les groupes (3)(4.), (5)(6), (7)(8) se réduisent respecti- 

 vement à 



— A(,t'6, = ira' sin + cos + — "^ ~r) ^- '*' ^. "*" ^"^o <^' '^^^ *> 



— Ao«Ci = — 2uAo (a, sin 'P -*- b, cos i|i), 



(^(Ao'»,) (Z(A„6,) 2A„a. A„cot+.6, ^ 

 (Ir rd<p r r 



Ce résultat ne se présente pas si u est différent de zéro. Le retard des 

 origines des périodes sur celle de la période de la force perturbatrice est donc 

 généralement une fonction de u. On vient de voir ce qui a lieu pour u = 0; 

 quant l'effet de u est au contraire très sensible, on conçoit a priori, et le 



