DU MONDE PHYSIQUE. 



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En posant 



(251) . . . 



K 



Y, = — (N'N" ■+- M'M" -1- TT"), 

 4t 



on aura donc, pour les composantes de la force perturbatrice, 



d'y, 



(252) 



N = 

 M = 

 T = 



dr 



d'\ , 

 rdf 



d-i, 





r sin i dl 



239. Le potentiel V se développe sous la forme 



(255) .... V = ^(Ao -t- A| cos z + A^ cos 22 h- • • -i- A^ cos kz -t- •■•). 



Si r < )•', c'est-à-dire dans les couches intérieures à la sphère de rayon r', 

 on a 



t 



Ao=- 

 r 





212"*" / I ir 



i .2 



2V2 "^ JU"^ 







1.2.5 

 1 I 



i> o 



k 



--+-A — 1 



' "-J n - 



2\2 "^V \2 



1 



k+ i 



1 .2 



(k-*- \}(k ^- 2) 



Si r > )•', c'est-à-dire dans les couches sphériques exiérieures à r', les 

 coefficients A ont pour valeurs les valeurs précédentes dans lesquelles r est 



changé en >•' et r' en r. 



260. Considérons les deux premiers termes du développement convergent 

 de V, c'est-à-dire posons 



(255) 



V := fi(Ao -t- A, cosz). 



De cette expression dérive tout ce qui, dans les mouvements du fluide, 

 dépend de la simple distance zénithale du soleil, et nous avons ici à y 



