444 SUR LE SYSTEME DES FORCES 



remplacer cosc par sa partie séculaire, c'est-à-dire, d'après l'expression (238) 

 trouvée plus haut pour sint?, par 



(236) cos z = — e sin e cos ■(' sin (cto -*- yl). 



On aura alors 



rfv rrfAo dA, . . , 1 



—- = /j.\ — — e sin e cos ■/- sin (oo -^ rt)\ , 



dr l^dr ar J 



, f'V . . . , . 



(2b7) ( V = '"A,e sin t sin i^ sm (uo -+- rO> 



a>ii 



dV _ 

 dï~^' 



Il résulte de ces expressions deux conséquences remarquables : 



1° La composante normale au méridien T', due au potentiel perturba- 

 teur, est égale à zéro; 



2° Les forces radiale et méridienne N', M' sont dissymétriquement 

 distribuées dans chaque méridien par rapport à l'équateur. (C'est ici que 

 s'introduit l'élément de dissymétrie qui détermine tout le système de la 

 circulation séculaire interne du globe.) 



Il reste à connaître N", M", T". I étant l'intensité totale du magnétisme 

 terrestre dans le méridien, (3 l'angle de sa ligne de force et du rayon (/3 est 

 compté du zénith vers le nord), on aura, en désignant par X un coefficient 

 de proportionnalité [voyez les équations (203)], 



/ N" = Aur sin i/- . 1 sin p, 



(258) l M" = }^arsin<i> Acosp, 



( T"=0. 



Ces formules supposent soit, ce qui nous suffit ici, que les masses magné- 

 tiques sont disposées sur l'axe terrestre, soit, suivant une approximation 

 admise, que la terre est un aimant infiniment petit placé en son centre. 



261. On aura dès lors, en remarquant que le terme -^ ne donne lieu 

 qu'à un terme indépendant de la position du soleil et en faisant abstraction 

 de ce terme, 



Kl rfA, , i 



(259) M', ^ Auue sin t — I sin p . sin ^ cos ^^r — h I cos p sin' f A, sin (oo -+- yt). 



in I dr ) 



