DU MONDE PHYSIQUE. 



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Nous reviendrons plus loin sur la signification physique très remarquable 

 de cette expression. 

 En posant 



(260) . . — — A»(*e sin e sin ^ ( — I sin p cos ^ — î + 1 cos |3 sin ^A, ] = B, 



on en déduit, pour les composantes de la force perturbatrice, 



(261) 



dB 



N = — sin (oo -♦- yt), 

 ar 



dB 

 M = —-sin (oo -»- yt), 

 ru'p 



T = 0. 



262. Revenons aux équations (248). D'après les valeurs précédentes de 

 N et M, et / étant ici égal à y, on devra y faire 



_ dB 



A^ ^= ~~ — COS CT(| , 



ar 



(262) 



dB 

 dr 

 dB 

 rdij, 

 dB 



Aj = -— sin Oo, 

 dr 



fi ■= —r os °o ) 

 ra<p 



rdtpi 



Pour obtenir une première solution, c'esl-à-dire pour connaître tout 

 d'abord le sens des mouvements du fluide, nous nous placerons successive- 

 ment dans le cas d'un fluide dont le coefficient d'expansion a est extrême- 

 ment faible, et dans le cas d'un coefficient a extrêmement grand. 



263. Abordons le premier cas en le réduisant à la supposition -limite 

 d'une expansion infiniment petite, ce qui revient à faire abstraction des 

 termes multipliés par a. 



De plus, en considérant le cas d'un globe dont la vitesse angulaire w est 

 très faible, donc aussi l'accélération de la force centrifuge très faible par 



