DU MONDE PHYSIQUE. 463 



et, par suite, on peut poser 



COS CTo 

 d\ = lî, 



(311) 



j sin 3„ 

 f â\ = ^B. 



Ces valeurs de cJ;-, t^J satisfont aux quatre équations (309); si on les 

 transporte, ainsi que celles de «,, «'„ /S,, A', dans les deux équations de con- 

 tinuité, celles-ci deviennent 



- I! COS CTo = 0, 



(312) 



i 



— B sin cT„ = , 



a 



et ces résultats sont d'autant moins inexacts que / est plus petit et a plus 

 grand. Les conditions du problème nous autorisent donc à regarder les rela- 

 tions précédentes comme satisfaites. 



Il est d'ailleurs aisé de se rendre compte du véritable sens de ce qui 

 précède. Cela signifie: d° que l'équilibre statique est en chaque instant 

 possible entre la force perturbatrice et la pression du fluide; 2" que, le fluide 

 étant d'ailleurs très expansif, si celte force change très Icntoment, ce qui a 

 lieu ici puisqu'elle dépend de la position du périgée, on peut (aux quantités 

 près de l'ordre ^) regarder le fluide comme ayant, à chaque instant, la 

 distribution que déterminerait cet équilibre. 



270. On obtient donc 



D 



(313) A' = (î.sin r' + (?'(C0S7't=- sin(co -H y«). 



On a d'ailleurs, d'après des notations employées précédemment, 



K / (lA, \ 



(314) . . B= — — Aaue sin f sin t — I siii S cos .f r 1- I cos S siu a . A, , 



47r \ dr J 



