DU MONDE PHYSIQUE. 467 



montrent les équations (320) et (321). On doit en conclure que, sur la 

 sphère de rayon r' , le lieu du potentiel 'F, et, par conséquent, de variation 

 de densité A' nulle, est l'équat^eur. 



Sur les sphères intérieures à la sphère de rayon r', on voit par la valeur 

 de ]f ^, qui est positive et qui tend vers Tunité en même temps que r tend 

 vers zéro, que, près du nœud, croit alors en restant positive et moindre 

 que e' , et atteint au centre une valeur-limite, donnée par l'équation 





I 



H cos e 



-2 



soit, pour e' = 10°, 



e = 6°40'. 



Pour 1=-'^, c'est-à-dire dans le plan des axes, on a alors aussi 



la ô = — [\—\/'\ -t- - m'' f ' ) . 



® 2 tff f ' \ V «j " / 



soit, pour î' = 10°, 



9 = C°48'. 



Ainsi, sur une sphère de rayon très petit r, concentrique à la terre, 

 l'inclinaison B du cercle C sur l'équateur géographique reste à très peu près 

 constante; quand r tend vers r' , la variation d'inclinaison tend d'ailleurs 

 vers zéro et le lieu de potentiel nul devient l'équateur de la sphère. 



Sur les sphères intérieures à r' , on peut donc considérer les lieux de 

 potentiel nul comme des cercles. Cela revient à négliger dans l'équation 

 (318) les carrés des petits angles B, B', angles qui n'interviennent d'ailleurs 

 dans le terme correctif que par la dilTérence de ces carrés. 



Sur les sphères de rayons r > r', on voit par la valeur de J7-37, qui est 

 négative et qui décroît en valeur absolue quand r augmente, que B est 

 négatif et conserve une valeur réelle pour ^ ^ ^ comme pour / =- 0, 

 lorsqu'on suppose suffisamment faible l'épaisseur r — r' de la couche externe. 

 D'ailleurs, comme on l'a vu, ô = pour r — r' = 0. 



