DU MONDE PHYSIQUE. 473 



Nous pouvons néanmoins en dire ici quelques mots et indiquer, à celte 

 occasion, une autre manière de traiter les équations de la variation séculaire. 

 Vu la lenteur du déplacement du périgée en longitude, supposons cette 

 longitude constante. Nous aurons à traiter un problème de dynamique se 

 rapportant au cas général de l'action d'une force perturbatrice dont le centre 

 d'émanation reste fixe relativement aux différents points du volume du fluide. 

 Si cette force était proportionnelle à la densité du fluide, elle déterminerait 

 un équilibre hydrostatique; si, au contraire, elle est indépendante de la 

 densité et combine son action avec celle d'autres forces proportionnelles 

 à la densilé, alors, comme on l'a vu, l'équilibre hydrostatique est géné- 

 ralement impossible. Il s'établit un mouvement continu; mais ce mouve- 

 ment peut devenir permanent, s'il existe une résistance fonction de la 

 vitesse. 



276. Revenons donc aux équations du mouvement, (230) et (231), où, 

 comme précédemment, faisant abstraction de la force centrifuge composée, 

 nous n'avons à considérer que le mouvement radial et le mouvement méri- 

 dien. En y posant 



(ta <lh. f/A' 



-r=". -r = 0' -^ = 0. 

 dl (Il dt 



conditions du mouvement permanent, et en y remplaçant A' par —, elles 

 deviennent, A^ étant d'ailleurs supposé constant. 



.-2..„2.N^P' ''P' 



= — (G — u* sin' ■p)r!- f- -+- N — ua, 



0- dr 



I P' '^P' 

 (332) \ == »' sin >(/ cos .f »• — -♦- M — vb, 



' (T rf/if 



da db 2a col i , 



0= _ + ._-f._H 16, 



dr rd'p r r 



et ces trois équations déterminent les trois inconnues a, b, p' du mouvement 

 permanent. N et M sont des fonctions connues des coordonnées. 



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