DU MONDE PHYSIQUE. 479 



K^ étant un coefficient positif, on pourra donc poser dans (341) 



(/a, 



— -1 = K^ sin* >p cos f sin uo, 

 ar 



et il en résultera 



C r'K' . r . ^ , C r'K' . 



sin oo / 310^003 110^ = sin ao sin° .p. 



sin ■i' J -■' ■ 



sm ^ 



Pour if = 0, /3, = ; donc la constante C est égale à zéro, et l'on a 



(342) 8,= siriCToSin'^, 



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formule qui, pour sinnxo<0, montre que, sur la sphère s', le fluide se meut 

 du nord au sud dans toute l'étendue du demi-méridien. 



Voyons maintenant ce qui a lieu près de la surface de la terre. Conformé- 

 ment à la remarque que nous avons faite relativement à la manière d'agir 

 de l'attraction moléculaire, attraction grâce à laquelle la surface d'un conduc- 

 teur solide est assimilable à la paroi d'un récipient, et à un principe admis 

 en hydrodynamique pour calculer le mouvement du fluide contre une telle 

 paroi, on aura ici «, = 0; en outre, d'après l'expression approchée (328) 

 de Oi, vitesse radiale dans la couche externe à la sphère s', ^ sera de signe 

 contraire à sin'^ i|/ cos i// sin ^o dans les points voisins de la surface de la terre. 

 Il en résulte qu'en ces points, toujours d'après l'équation (341), >r désignant 

 une constante positive et /S; la vitesse méridienne, on a 



(343) |3; = (,Vsino„sin'./^. 



Voyons enfin ce qui se passe à l'intérieur de la sphère «' et à une profon- 

 deur suffisante sous la surface de cette sphère. 



Ici nous ne pouvons plus supposer a, = 0. En introduisant l'expression 

 approchée (327) de la vitesse radiale a,, «, sera de même signe que 



— rçr, sin* f cos ■i/ sin cq, 



