DU MONDE PHYSIQUE. 



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Désignons par ^ la distance polaire d'un point du fluide, et examinons 

 la distribution des pressions dans une couclie sphérique de rayon r, sous 

 l'influence seule de l'aimant. 



La variation de la densité du fluide sera, par l'intermédiaire de l'inverse 

 du coefficient d'expansibilité, proportionnelle au potentiel *F, potentiel qui 

 est lui-même proportionnel, en désignant par ^ le moment magnétique de 

 l'aimant et par w la vitesse de rotation du globe, à 



*! = j I -: siii f X ra> s\n <p ] -¥- cos ^ X ''" sin ^f 



(349) . 



— - (sin* f -h i cos' f sin' 4'). 



La densité atteint donc des valeurs extrêmes aux latitudes^ — <// données 

 par la condition 



(350) 



sin i cos' ^ (2 — ig' ^) = G ; 



d'où il résulte qu'elle est minimum aux pôles et à l'équateur et qu'elle atteint 

 sa valeur maximum sur les parallèles des latitudes -j- 35"! 6' et — 35°16', 

 qui sont données par la relation 



tg + = ± 1/2. 



En représentant par l'unité la variation de la densité à l'équateur, on 

 aura pour les valeurs de celle variation aux différentes latitudes, sur chaque 

 hémisphère. 



Ainsi, cette variation de densité croit d'abord faiblement à partir de l'équa- 



